განვიხილოთ ჯაჭვის ერთ-ერთი ნახევარი, რომლის მასა ტოლი იქნება \(\frac{m}{2}\)-ის. ამ ნახევარზე მოქმედებს სამი ძალა:  T დაჭიმულობის ძალა ქვედა ნაწილში, სიმძიმის ძალა \(\frac{mg}{2}\) და  \(F_{T}\) დაჭიმულობის ძალა დაკიდების ადგილას. ნიუტონის მეორე კანონის თანახმად, იმის გათვალისწინებით, რომ ჟაჭვი წონასწორულ მდგომარეობაშია და ე.ი. აჩქარება არის ნული, გვექნება:
\(\vec{T}+\frac{m\vec{g}}{2}+\vec{F_{T}}=0\)                              (1)

x და y ღერძებზე პროექციებში, შესაბამისად, მივიღებთ:

х:                \(-T+F_{T}\cos \alpha =0\)              ანუ           \(F_{T}\cos \alpha =T\)              (2)

y:                \(-\frac{mg}{2}+F_{T}\sin \alpha =0\)          ანუ           \(F_{T}\sin \alpha =\frac{mg}{2}\)           (3)
(2) და (3) ავიყვანოთ კვადრატში და შევკრიბოთ, მივიღებთ:

\(F_{T}=\sqrt{T^{2}+\left ( \frac{mg}{2} \right )^{2}}\)                                  (4)
(3) გავყოთ (2)-ზე, მივიღებთ

\(\alpha =\arctan \frac{mg}{2T}\)                     (5)

პასუხი:  \(F_{T}=\sqrt{T^{2}+\left ( \frac{mg}{2} \right )^{2}}\) ,  \(\alpha =\arctan \frac{mg}{2T}\)

სამივე შემთხვევაში ავტომობილზე მოქმედებს ძალები: სიმძიმის ძალა და საყრდენის რეაქციის ძალა, რომლებიც ვერტიკალურად არიან მიმართულნი ურთიერთსაპირისპიროდ, ასევე მოტორის წევის ძალა და წინაღობის ძალა, რომლებიც მიმართულია ჰორიზონტულად. 

მოძრაობის განტოლებას ვექტორულად აქვს შემდეგი სახე:

 \(m\vec{g}+\vec{N}+\vec{F_{pl}}+\vec{F_{res}}=m\vec{a}\)                     (1)

განვიხილოთ თითოეული შემთხვევა:

a) როცა ავტომობილი მოძრაობს თანაბრად ჰორიზონტულ უბანზე, ის არ განიცდის აჩქარებას ვერტიკალური მიმართულებით, ამიტომ:
\(mg-N=0\) , ანუ \(N=mg\) .
ნიუტონის მესამე კანონის თანახმად ავტომობილი მოქმედებს გზაზე \(F_{pr}\) ძალით, რომელიც სიდიდით ტოლია \(N\)-ის და მის საპირიუსპიროდ არის მიმართული, ანუ:

\(F_{pr}=mg\) = 6860 ნ                                                      (2)

b) ჩაზნექილ უბანზე თანაბრად მოძრაობისას, ავტომობილი განიცდის ცენტრისკენულ აჩქარებას, რომლიც სიმრუდის რადიუსის გასწვრივ ცენტრისკენ არის მიმართული და მოძრაობის განტოლება (1) მიიღებს სახეს:

\(mg-N=m\tfrac{v^{2}}{R}\)

აქედან , ანალოგიით, მივიღებთ:

\(F_{pr}=m(g+\frac{v^{2}}{R})=\) 10360ნ                                                 (3)

c) კვლავ განიცდის ცენტრისკენულ აჩქარებას, რომელიც მიმართულია რადიუსის გასწვრივ სიმრუდის ცენტრისკენ. განტოლება (1) მიიღებს სახეს:

\(N-mg=m\tfrac{v^{2}}{R}\)

აქედან, წინა შემთხვევის აანალოგიურად, მივიღებთ:
\(F_{pr}=m(g-\frac{v^{2}}{R})=\) 10360 ნ                                    (4)