განვიხილოთ ჯაჭვის ერთ-ერთი ნახევარი, რომლის მასა ტოლი იქნება $\frac{m}{2}$-ის. ამ ნახევარზე მოქმედებს სამი ძალა:  T დაჭიმულობის ძალა ქვედა ნაწილში, სიმძიმის ძალა $\frac{mg}{2}$ და  $F_{T}$ დაჭიმულობის ძალა დაკიდების ადგილას. ნიუტონის მეორე კანონის თანახმად, იმის გათვალისწინებით, რომ ჟაჭვი წონასწორულ მდგომარეობაშია და ე.ი. აჩქარება არის ნული, გვექნება:
$\vec{T}+\frac{m\vec{g}}{2}+\vec{F_{T}}=0$                              (1)

x და y ღერძებზე პროექციებში, შესაბამისად, მივიღებთ:

х:                $-T+F_{T}\cos \alpha =0$              ანუ           $F_{T}\cos \alpha =T$              (2)

y:                $-\frac{mg}{2}+F_{T}\sin \alpha =0$          ანუ           $F_{T}\sin \alpha =\frac{mg}{2}$           (3)
(2) და (3) ავიყვანოთ კვადრატში და შევკრიბოთ, მივიღებთ:

$F_{T}=\sqrt{T^{2}+\left ( \frac{mg}{2} \right )^{2}}$                                  (4)
(3) გავყოთ (2)-ზე, მივიღებთ

$\alpha =\arctan \frac{mg}{2T}$                     (5)

პასუხი:  $F_{T}=\sqrt{T^{2}+\left ( \frac{mg}{2} \right )^{2}}$ ,  $\alpha =\arctan \frac{mg}{2T}$

სამივე შემთხვევაში ავტომობილზე მოქმედებს ძალები: სიმძიმის ძალა და საყრდენის რეაქციის ძალა, რომლებიც ვერტიკალურად არიან მიმართულნი ურთიერთსაპირისპიროდ, ასევე მოტორის წევის ძალა და წინაღობის ძალა, რომლებიც მიმართულია ჰორიზონტულად. 

მოძრაობის განტოლებას ვექტორულად აქვს შემდეგი სახე:

 $m\vec{g}+\vec{N}+\vec{F_{pl}}+\vec{F_{res}}=m\vec{a}$                     (1)

განვიხილოთ თითოეული შემთხვევა:

a) როცა ავტომობილი მოძრაობს თანაბრად ჰორიზონტულ უბანზე, ის არ განიცდის აჩქარებას ვერტიკალური მიმართულებით, ამიტომ:
$mg-N=0$ , ანუ $N=mg$ .
ნიუტონის მესამე კანონის თანახმად ავტომობილი მოქმედებს გზაზე $F_{pr}$ ძალით, რომელიც სიდიდით ტოლია $N$-ის და მის საპირიუსპიროდ არის მიმართული, ანუ:

$F_{pr}=mg$ = 6860 ნ                                                      (2)

b) ჩაზნექილ უბანზე თანაბრად მოძრაობისას, ავტომობილი განიცდის ცენტრისკენულ აჩქარებას, რომლიც სიმრუდის რადიუსის გასწვრივ ცენტრისკენ არის მიმართული და მოძრაობის განტოლება (1) მიიღებს სახეს:

$mg-N=m\tfrac{v^{2}}{R}$

აქედან , ანალოგიით, მივიღებთ:

$F_{pr}=m(g+\frac{v^{2}}{R})=$ 10360ნ                                                 (3)

c) კვლავ განიცდის ცენტრისკენულ აჩქარებას, რომელიც მიმართულია რადიუსის გასწვრივ სიმრუდის ცენტრისკენ. განტოლება (1) მიიღებს სახეს:

$N-mg=m\tfrac{v^{2}}{R}$

აქედან, წინა შემთხვევის აანალოგიურად, მივიღებთ:
$F_{pr}=m(g-\frac{v^{2}}{R})=$ 10360 ნ                                    (4)